Interference světla. OCT
Interference světla
Interference monochromatických vln:
Aplikovaná optika II – přednáška
Koeficient zohledňuje míru koherence,
Při jemném posunu zrcadla lze počítáním proužků
zjistit malé rozměry objektů:
Viditelnost interferenčního jevu:
  :21 II
2

mLm =
Vlnová klubka
pro klubko se definuje jeho
koherenční délka jako

Vlnová klubka budou interferovat,
pokud se alespoň částečně překryjí;
míru překrytí zohlední koeficient γ.
Michelsonův interferometr
Aplikovaná optika II – přednáška
Interferometrické měření vzdáleností
Michelsonův interferometr s posuvným zrcadlem, vzorek tloušťky x, index lomu n
situace s vlnovými klubky (při striktně monochromatickém záření se interference uplatňuje vždy)
Vlnová klubka budou poskytovat vždy silný signál, ale vně oblasti interference, kde se
vlnová klubka nepřekrývají, budeme pozorovat prakticky konstantní intenzitu:
tehdy veličina viditelnost interferenčního jevu bude malá, nebo, jinými slovy,
světlo se složí jako nekoherentní (tedy se jenom sečtou intenzity jednotlivých vln).
0=d 0d nxd 2
Vyšší řády odrazů je obtížnější pozorovat kvůli jejich silnému zeslabení.
Lm
Lf
Optická biometrie oka
IOL Master – provádí interferenční měření tlouštěk jednotlivých částí oka
využívá vlnová klubka vhodně nastavené délky
rozlišení 0.02 mm
nekontaktní metoda – možnost měřit i přes brýle
v současnosti lze měřit i přes šedý zákal
Výstupem změření je graf viditelnosti interference
v místech, kde klubka interferují, je viditelnost vyšší:
objevují se píky, odpovídající tloušťkám jednotlivých
struktur v oku
(výpočet lze výrazně zpřesnit, pokud se zaznamenají
i dvojité, trojité průchody)
Aplikovaná optika II – přednáška
Optical Coherence Tomography (OCT), 1991
zdroj difuzního spektra + interferometr+ skenovací technika
rozlišení hloubkové a příčné jsou zcela oddělena:
hloubkové
příčné závisí (pouze) na použitém typu mikroskopie
(dosahovaná laterální rozlišení jsou lepší než mikrometr)
( ) c



2ln22
2ln
2
0
=

polovodičová laserová dioda, 800 – 1000 nm, stovky mW
pro objektiv s ohniskovou vzdáleností f
a numerickou aperturou NA
NA
x 0
37.0

=
Aplikovaná optika II – přednáškaOptical Coherence Tomography (OCT), 1991
( )kztkEkE −= cos)()( 0
2
rr rR =
1S
2
11 SS rR =
2S
dvě po sobě jdoucí maxima:
2)(2 cllk mf =−
2)1()(2 +=− cllk mf
mf ll
kkk
−
=−=

2
4
1Sr RR +
mf ll −
