Není v měřítku 1 • 2 3 4 5 Za vznik každé jednotlivé čáry je zodpovědný jediný elektron 6 7 8 Výpočty 9 10 11 Hlike1 13 14 15 l = 0, 1, 2, 3, 4, 5, ... s, p, d, f, g, h, ... sharp principal difuse fundamental GROTRIAN přeskoky - optická spektra: výběrová pravidla: libovolně Grotrianovy diagramy 16 19 20 21 ψ∗ je funkce komplexně sdružená k ψ 22 23 24 25 26 kvantování centrálně sym. problém Zlaté pravidlo poruchového počtu přeskoky Bohr klasické orbity stacionární orbity kvantování L Schrödinger ® mohu separovat proměnné 27 http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/spin.html Fermiho zlaté pravidlo pro pravděpodobnost přechodu, obdržíme pro rychlost přechodu za jednotku času pro dané n: "náhodná" degenerace energie: shoda s Bohrovým modelem orbitaly: ... radiální hustota pravděpodobnosti (nalezení částice ve vzdálenosti r od počátku) l = 0, 1, 2, 3, 4, 5, ... s, p, d, f, g, h, ... DEGENER sharp principal difuse fundamental 28 Pauliův princip V soustavě stejných fermionů nemohou existovat 2 fermiony v totožném stavu. pro fermiony platí Pauliův vylučovací princip: Wolfgang Pauli (1900-1958) Pauli [USEMAP] http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/atomic/grotrian.html 33 34 35 Atomy jistých prvků, např. draslíku mají v obalu nespárovaný elektron. KT předpovídá existenci vlastnosti - spinu elektronu a s ním souvisejícího magnet.momentu elektronu. Pokud vyšleme svazek atomů K do nehomogenního magnet.pole, budeme fakticky pozorovat, jakoby polovina atomů měla magnet.moment ve směru pole a druhá opačně. Díky nehomogenitě pole se svazek rozštěpí a na základě tohoto rozštěpení budeme schopni stanovit magnetický moment elektronu (Bohrův magneton). Stern Gerlachův pokus Periodická soustava prvků 1869 Mendělejev Mendelejev_%20periodiska_web portrait Dimitrij Ivanovič Mendělejev (1834-1907) periodic Prvky vypsal spolu s atomovými „vahami“ na papírky, seřazoval je do řádek. Když narazil na skokovou změnu v chemických a fyzikálních vlastnostech (F-Na, Cl-K), začal novou řádku. Hlavním úspěchem tohoto uspořádání byla předpověď nových prvků: ekaaluminium – gallium ekabór – scandium ekasalicium – germanium http://www.shef.ac.uk/chemistry/orbitron/AOs/2p/index.html 1S_ORB 1s 2P_ORB 2p 2P_WAVE 2P_DENS 4F_ORB 4f 37 38 atomový poloměr: Cl Cl- Na Na+ iontové poloměry: (QM výpočet) 39 ionizační potenciál (energie): ionizace2 He Ne Ar Kr Xe Rn - náboj jádra - vzdálenost elektronu od jádra vliv: - ostatní elektrony blíže k jádru - 1 nebo 2 elektrony u sebe (v jednom orbitálu) ionizace3 Be: 1s 2s 2p B: 1s 2s 2p N: 1s 2s 2p O: 1s 2s 2p 40 magnetický moment: 1) orbitální magnetický moment ... (moment proudové smyčky) S I gyromagnetický poměr kvantování Bohrův magneton 2) spinový magnetický moment 41 Zeemanův jev = rozštěpení spektrálních čar v magnetickém poli (1896 Zeeman) Zeeman Pieter Zeeman (1865 - 1943) = “normální“ Zeemanův jev ZEEMAN1 B = 0 B ¹ 0 42 Stern-Gerlachův experiment (1921) atomy Ag: stern-gerlach magnetický moment ve vněším magn. poli: 1dim: nehomogenní magnetické pole: odchylka: Stern_Bohr (Kr)4d105s1 43 skládání orbitálního a spinového momentu hybnosti: bylo zjednodušení (1-el. aproximace) elektronová konfigurace (Cu: 1s22s22p63s23p64s3d10) n-elektronů v neuzavřené slupce degenerace spin-orbitální interakce Hso se zesiluje Z ~ Pb Russel-Saundersova vazba j-j vazba 44 (Russel-Saundersova vazba) 1 elektron: slupka n elektronů: zcela zaplněná slupka: elektronová konfigurace termy = 1) (2L+1)(2S+1) = 2) multiplety částečně zaplněná slupka podstatná jemná struktura (2J+1) L,S J celkový moment hybnosti: j-j vazba 45 postup obsazení částečně zaplněné slupky: Hundova pravidla 1) S je maximální 2) L je maximální, při daném S 3) slupka zaplněná více než z poloviny J = L + S méně J = |L - S| ( J = |L - S|, .... , L+S ) označení: L = 0, 1, 2, 3, 4, 5, 6 X = S, P, D, F, G, H, I O: 1s22s22p4 základní stav ml = 1 ml = 0 ml = -1 46 “anomální“ Zeemanův jev ZEEMAN2 g-faktor (faktor spektroskopického rozštěpení) přesněji gs=2.0023 anomZeeman spin ..... 47 Landéův faktor 48 ZEEMAN3 sodíkový dublet např. magn. pole Slunce 49 spin elektronu elektron má vlastní moment hybnosti neorbitálního původu - spin, (1925 Uhlenbeck, Goudsmit) spin elektronu je kolmý k rovině oběžné dráhy a má vždy stejnou velikost jehož složky splňují komutační relace momentu hybnosti je spojen s magnetickým momentem spinvec [USEMAP] - 50 ž v roce 1888 Rydberg ukázal, že spektrální čáry vodíku vykazují pravidelnost popsanou vztahem: Kvantitativně (avšak nikoliv důvodně) to vysvětlil Niels Bohr 1913: \frac{1}{\lambda} = R \left ( \frac{1}{n^2} + \frac{1}{m^2} \right ) 51 Schrödingerova kvantová mechanika 1925 spolu s Pauliho vylučovacím principem 1924 (empiricky odvozený ze Zeemanova jevu = štěpení spektrálních čar v mag.poli) umožnila popsat chování v mikrosvětě. 52 Další vývoj, který umožnil vysvětlit interakce fotonů s elementárními částicemi umožnila kvantová elektrodynamika, kterou do finální podoby na pracích Paula Diraca, Paulinga a dalších popsali Feynman, Schwinger, Tomonaga. Jejich teorie kvantového elektrodynamického pole umožňuje vysvětlit anihilaci a kreaci částic, tedy interakce elektronů elektromagnetického pole a pozitronů. Na základě těchto teorií, se později vyvinuly další kvantové teorie pole, které dále vysvětlují další aspekty elementárních částic. Jaderná fyzika pomocí jaderných reakcí a urychlovačů popisuje neustále nové formy hmoty a jejich interakce. Teoretikové hledají lepší vysvětlení a důsledky jejich teorií a hledají sjednocující teorii kvantových polí. 53 54 55 56 57 3.3.2 VEKTOROVÝ MODEL ATOMU Na základě výsledků metody slabé vazby se stav víceelektronového atomu často znázorňuje vykreslením vektorů momentů hybnosti (značí postupně: celkový, orbitální a vlastní moment hybnosti atomu). Protože v kvantové mechanice není možno současně měřit jednotlivé složky momentu hybnosti, ale lze současně určit např. jeho z-obou komponentu a velikost, musíme možné polohy vektorů znázornit ve formě kuželů (v analogii s klasickou mechanikou označovaných často jako precesní kužely). Takové znázornění bývá zvykem nazývat vektorový model atomu. Dovolené hodnoty velikosti a z-ové složky celkového momentu hybnosti atomu se získají v kvantové mechanice na základě pravidel o skládání momentu hybnosti. image002 image004 image007 58 Metoda slabé vazby vychází při popisu víceelektronového atomu z předpokladu, že interakce mezi spinem a orbitálním momentem hybnosti (spin-orbitální interakce) pro jednotlivý elektron je mnohem menší než zbytková interakce mezi elektrony navzájem. V takovém případě je možno v rámci poruchové teorie považovat spinorbitální interakci za poruchu a popisovat stav víceelektronového atomu v nultém přiblížení pomocí vlnových funkcí neporušeného hamiltoniánu. Spin Spin je vnitřní, relativistickou vlastností elektronu. Spin mají také další částic, např. proton, neutron a mnoho atomových jader. Spin nemá klasikou analogii ani interpretaci. Nejde o rotaci elektronu; název je historický, z doby, kdy fyzici o rotaci uvažovali. Fyzikálně je spin popsán jakožto vektor (vlastního nebo vnitřního) momentu hybnosti s jasnými a nepochybnými pravidly chování, včetně pravidel kvantování. Přestože chování spinu umíme popsat kvantitativně přesně v souladu s experimentem, pro většinu z nás je spin obestřen lehkým pocitem tajemnosti. Při vysvětlení mikroskopického i makroskopického chování všech vesmírných objektů nelze však spin pominout. 59 Spin je vektorová veličina. Vektorová veličina je určena třemi složkami. Spin však dodržuje zákony kvantové mechaniky: všechny tři jeho složky nelze současně zjistit s neomezenou přesností. Je to tím, že mezi složkami momentu hybnosti v kvantové mechanice platí relace neurčitosti. To vede k tomu, že fyzici kvantovaný moment hybnosti popisují jeho velikostí (délka vektoru) a jednou složkou vektoru (konvenčně ve směru osy z). Spin má tedy dvě charakteristiky, dvě kvantová čísla: 1.kvantové číslo velikosti spinu S a 2.kvantové číslo jedné složky mz. Pro elektron je vždy S = 1/2 a velikost vektoru spinu je dána vztahem: 60 Kvantové číslo složky spinu mz může nabývat jen dvou hodnot: Pro složku spinu pak platí: Když v chemii říkáme, že elektron má spin +1/2 nebo –1/2, máme na mysli kvantové číslo složky spinu (tedy orientaci spinu). Jsou možné právě dvě orientace spinu, jehož velikost je určena kvantovým číslem S = 1/2. Říkáme, že spin 1/2 má multiplicitu 2. Multiplicita se dá snadno spočítat z S jako: Všimněte si, že vektor spinu je delší než jeho složka. To je dáno tím, že zbývající dvě složky spinu jsou neurčité a současně to znamená, že princip neurčitosti nedovoluje spinu uplatnit se v nějakém směru celou svou velikostí. 61 Pauliho princip Pauliho princip nezná výjimku. Jde o jeden z nejobecnějších zákonů Vesmíru. Jeho (původní, klasická) formulace pro vodíkový atom (výrok o kvantových číslech) je pro molekuly nepoužitelná a pro atomy s více elektrony jen přibližná. Pauliho princip vede k tomu, že v chemii obsazujeme*) elektrony do orbitalů maximálně po dvou. Přesněji řečeno: orbital může být obsazen nejvíce dvěma elektrony a je-li obsazen dvěma, pak musí tyto elektrony mít opačnou orientaci spinu. Obecná formulace Pauliho principu zní: vlastní funkce elektronů musí být antisymetrická vůči záměně libovolných dvou z nich. Antisymetrie tu znamená, že při záměně souřadnic dvou elektronů musí vlastní funkce změnit znaménko. Pauliho princip není ve Schrödingerově rovnici obsažen, v řešení se respektuje ad hoc, předpokladem o antisymetričnosti vlastní funkce. 62