Rozptyl světla

   

   Dipolmoment  p= a E  (koef. polarisovatelnosti x int. el. pole -- foton)

   

   Nehomogenita prostředí -- rozptyl

   

   Čisté prostředí -- rozpouštědlo:

   fluktuace hustoty

   <(Dr)^2> = kTb[0]r[0]^2/DV           r  - hustota = r[0] + Dr pro elementární objem DV

                                                  k -- Boltzmanova k., b[0] - stlačitelnost

   

   r^2F[J]  /F[0] = R[J]   = k (1+cos^2 J)V / l^4     Einstein, Smoluchowski

   

   vzdálenost, světelný tok rozptýlený (objemem V ve vzdálenosti r) a primární, Rayleighův poměr,
   k - optická konstanta látky -- f(hustoty, indexu lomu, T aj.)

   

   

   

   

   Roztoky -- navíc (a zejména) koncentrační fluktuace -- řádově větší

   

   <(Dc)^2> = kTc[0] / DV (dP/dc)                        P - osmotický tlak

   

   Projeví se změnou indexu lomu n (pokud se neliší - dn / dc = 0 - bez vlivu)

   

   Malé částice - d < l/20 - kulová symetrie rozptylu - intensita stejná ve všech směrech

   redukovaná intensita R = (1+cos^2 J) / R[J]    nezávisí na J, měření jen pro J = 90^o

   

                           Kc[m]/R = 1/M[r] + 2Bc[m] + .... (viriální koeficient B závisí na
   tvaru)

   

   optická konstanta K - zjištění z dn/dc[m]              K = (2p^2n^2/N[A]l^4).( dn/dc[m])

               R[J]   = r^2(F[J]  - F[J]^0)/F[0]

                      roztok - rozpouštědlo / primární  

                           měření pro řadu koncentrací pro J = 90^o - vynesení Kc[m]/R proti c[m

   ]

   

   

   Větší částice - interference pro různé J TH nutno měřit pro řadu úhlů (45^o - 135^o)

   

   

   

   rozptylová funkce P[J] a tvarová konstanta S

   

               Kc[m]/R = 1/M[r].P[J]  + 2Bc[m] + ....        

   1/ P[J] = S.sin^2 J/2 = 1 + (16p^2n[0]^2/3l^2) <R[G]^2> sin^2 J/2

   

               Kc[m]/R = 1/M[r].S.sin^2 J/2 + 2Bc[m] + ....

   

   

   

   

   

   

   

   

   

   

   

   násobky se zvolí pro přiměřené rozložení bodů, experimentální body o

   pro J = 0 a c[m] = 0 se extrapoluje - plné ˙

   

   stanovení M[r] z průsečíku, B = sm[J=0]/2, R[G] ze sm[cm=0]  R[G] = sm[cm=0].M[r].3l^2/16p^2

   

   po výpočtu M[r] - M[w] (průměr) = 58000, R[G] = 54 nm, B = 2,2.10^-4 cm^3 mol g^-2

   

   

   

                             Rozptyl Rentgenova záření v malých úhlech

   

   Detektor -- fotografická deska, GM

   

   

   

   

   

   

   

   Q Î 1-2^o

   

   

   

   

   

   

                                                            

   

   

   

   Záznam rozptylu X v malých úhlech  a densitogramy pro kulovité (vlevo)

   

   

   

   

   

   

   

   

   

   

   

   

   Vztah platí pro kulovité částice, protáhlé -- srovnání s křivkami vypočtenými.

   

   Široký obor velikostí 2 -- 2000 nm

   

   Přístrojově náročné a nákladné.