Pole v cívce bez plazmatu:
Magnetické pole:
Elektrické pole:
Vxtf  =  3 + — NI
H7
V x E  = ——
Ev
dt Ho dH
rY~ďT
Pole v cívce s plazmatem:
Vxtf  =  3 + —
V x H  =  <reĚ + ílusoĚ = ílueo ( 1 — i-^- ) Ě
V £(W
AH   =   -Hoso (1 -i— ] uo2H V £(W
AH   = -k2H
kde pro komplexní relativní permitivitu, index lomu a vlnový vektor platí
2 ,     • °e
ti     =   £r    = 1—1-
ne
equj 2
C
m (v + ílu) nu
Pro složku magnetické intenzity rovnoběžnou s osou cívky dostáváme ve válcových souřadnicích
^d2Hz      dH 2 r    „ „—h r—--h (r/c) Hz   = U
dr2 dr
Hz   = AJ0(Ax)eiwí,
kde 3q(x) je Besselova funkce prvního druhu řádu nula. Těsně u cívky ještě není magnetické pole ovlivněno plazmatem a pro jeho amplitudu zde můžeme psát Ho = NIaiap/l. Z této okrajové podmínky dostáváme
tt _ tt     J0(fcr) juji
Hz  ~  H° T  (l n\
Elektrickou intenzitu spočítáme z Maxwellovy rovnice
V X H = \UJ£q£tĚ.
Ve válcových souřadnicích platí
V x H
dHr dHz
dz       dr '
takže dostáváme
dH. dr
E,
\Ul£Q£rEir
\k Ji(fcr) ÍLjt
no , e
oj£q£t Jo(kR)
Pro velikost vlnového vektoru platí:
ne
£qoj m (y + ílu)
lo:
pe
Pro v <C lo dostáváme
k 5
,2
pe
~2
Jpe
c 1 — oc —■=
lo,
pe
pro v ^> co