V každém tělese krystalu najdeme obrovské množství stavebních částic spojených do stavebních jednotek. V 1 cm3 krystalu je to řádově 1023 atomů. Atomy obsazují pravidelné pozice, které jsou uspořádány podle 230 prostorových grup. Ekvivalentní pozice jsou obsazovány atomy stejného typu. Tato modelová situace je dosažena pouze v ideálním krystalu, který ale v reálném světě neexistuje (viz kapitola 1.2.1.).
Ve skutečnosti pracujeme s krystaly reálnými, v jejichž strukturách najdeme řadu poruch a nepravidelností nejrůznějšího typu. Všechny takové odchylky od ideálního stavu můžeme označit jako krystalové defekty. Přítomnosti těchto defektů vděčí krystaly za řada svých fyzikálních vlastností, např. luminiscence nebo odlučnost.
Defekty v krystalech můžeme obecně rozdělit na:
Bodové defekty představují chyby, které vznikají na jednotlivých strukturních pozicích. Rozlišujeme tři základní typy bodových defektů:
Tyto defekty se projevují v liniích, zpravidla podél osnovy určitých atomů nebo stavebních jednotek.
Hranová dislokace. Pokud je část krystalu posunuta o určitý vektor vzhledem ke zbylé části krystalu vznikne lineární dislokace (obrázek 19-3).
Šroubová dislokace. Vzniká ze systematického rozmístění původně lineární dislokace a je vzhledem k hranové dislokaci druhým limitním případem (obrázek 19-4). Důležitou roli hrají šroubové dislokace při růstu krystalů.
Svírají-li dvě krystalové domény svými hraničními plochami velmi malý úhel, vzniká rovinná dislokace (obrázek 19-5). Jiný typ rovinných dislokací vzniká při kladu vrstev. Může docházet k různým nepravidelnostem a projevuje se to především u vrstevnatých struktur a struktur typu ccp a hcp.
Při růstu krystalu nebo při mechanickém tlaku může dojít ke vzniku dvojčatění, hranice mezi oběma krystaly je rovinným defektem (obrázek 19-6).
V reálných krystalech se velmi často setkáváme s tím, že celý krystal je složen z malých mozaikových bloků, které jsou vůči sobě pootočeny o velmi malý úhel (obrázek 19-7).